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对两个冲击，这继续关心相互作用问题研究（参考文献[1] [7]），已就我所知，从来没有收到令人满意的解决办法。   2 /背景：流体力学理论的界限。 最常用的解决这一问题认识的看法是认为已经发生的相互作用，而流量是稳定的，附着在路口（双或三）冲击点的参照系。 （参考文献[8]）。 考虑，例如，在一个平面由一个无限冲击刚性壁围成均匀介质中传播，使得这个角度足够小墙，相对流量的冲击下游是超音速在框架的约束在震惊和墙上的交集。 在此基准，不受干扰的环境（0）是一个速度Q0的。受干扰环境（1）有一个相对速度由一季度Ɵ1相对Q0的偏转角。 如果我们画一个平面性（P Ɵ）各类Q0的给定值（相结合的一个经典的侧面冲击保护方程，方程的所有可能的冲击图介质状态），我们得到了曲线的C1，心形。在这条曲线的下部代表超音速冲击，上冲击亚音速，点’声音’是普遍低于垂直切点。 因此，这条曲线上，点（小一，Ɵ1）代表认为上述的冲击。 从击球的扰动流的角度Ɵ1墙上（1），形成了一个反射激波的流整流，由经验所证实。 如果我们在飞机跟踪性（P Ɵ）所有可能的冲击图表反映的状态（1），我们得到另一条曲线C2的心脏病或相交轴不体育 如果是的话，这些交会点之一代表反映的冲击：唯一的办法是“低”是观察。它呼吁该定期交流。 否则，可能有两种情况：两条曲线相交他们心中的高枝，或不重叠。在第一种情况，我们说，这些点则代表一个震惊的所谓“马赫”正在创建（无中生有？）连同三相点（如在实验中所示），并之间的完美流（2）及滑动面（3）。 在第二种情况下，不存在这样的解决办法。   3 /假说：马赫的冲击形成机制。 这种观点并不总是有效的，因为一个飞机事件击中一平垣上图是无限冲击僵化头脑的看法。 在现实中，即是弯曲的事件冲击（因为它是由边界条件的影响），或在墙上是不是无限的，一般它是在一旦这两个因素。 在常规情况下，互动点是不影响可能发生的骚乱背后的反射激波（因为相对流动是超音速），并可能在任何时候都考虑和稳流切实施上述计划。这不是在关键的情况下（过渡到另一个人的思维模式），因为同样的互动点被破坏，它是合法的假设正是这些干扰是造成了冲击马赫的形成。 限制我们的（例如）如果事件震惊曲线，其他（如墙壁弯曲或角）在休克马赫形成方面具有类似的条件。 因此，如果这一事件冲击是凹（核准），其挂在墙上入射角最初相当小的反射激波的现象，确保一致性。然后，这个角度增加，在一定临界值时，没有反射激波无法恢复充分流动的撞机事件偏转。然后，它似乎是合乎逻辑的假设成立的反射激波这种流动拉直，但它可以使平行于墙。 我们知道，当遇到障碍亚音速流（这里的墙）形成一个漩涡，漩涡区。 假设当时那一刻的问题变得至关重要，形成了一个“微型涡”的冲击和墙Ø互动，而无线（如，当它是组成）供电的增长率略高于高点O从压缩域（0）原状，即建立一个冲击面前，：冲击马赫。 条件（3）后面的冲击（当它是组成）的代表是曲线的最高点C1的心，因而压力P3高于P2的整个统治旋涡区。 假设这个地区是平的，n的单位法向量指示由（3）至（2），我们可以写在平均运动速度的涡V和它的密度ρ（第一近似值） é其厚度： 。（小三 – 小二）无=ρ。大肠杆菌的dV / dt 这个地区是遭受了正常的加速，保持了墙上的三相点（一振动系统可能会解决，使代表点的反射激波对曲线C2的近乎垂直支振荡）。   现在假设事件再次震惊变成了这样，我们才发现情况危殆，也就是被反射的震惊“或者”A至P曲线C2轴相切，然后说，这条曲线相交轴点以上的声波。该反射激波代表点趋于这两个交叉点较低，但背后的冲击流子声波，因此，涡仍是由裁员浪潮，“饲料”的冲击提供马赫。只有当C2的相交点下方的P轴的背后，反射激波音速流，因此成为超音速浴缸不再被削减供电：配置变得不稳定和反思可以再次成为规律。他们说，这种现象有一定的滞后。 4 /结论。 该假说提供了一个浴缸到马赫的冲击形成解决问题的方法（这在传统的方法似乎是一个从“自发生成”奇怪的结果！），并应能够解释滞后现象。 类似的解决方案可以应用到的冲击，有没有解决流体力学，如比金属板斜障碍影响，相互作用等问题的角度也发生了一个大反射激波“常规”应该建立一个轰动撞击点，并预计上游，无论是轻松的，所以在一个喷射（如在实验中显示（参考文献[8]）。 ….     参考文献 [1]答：杜兰德湾Chanetz，河Benay，答Chpour。 冲击波干扰和滞后效应的相关研究在不同的上游流马赫。 冲击波第12 / 6，施普林格出版社，2003年6月 [2]克本，多尔。 冲击波反射现象。 航空：2002年5月14日。 [...]

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